Рисунок 54 поясняет интерференционное действие тонких прозрачных пленок, нанесенных на стекло.

Пусть на поверхность стекла, покрытого пленкой, падает пу­чок монохроматического света. Луч I показывает направление распространения колебаний; направление это перпендикулярно поверхности стекла.

Толщина линий условно обозначает энергию.

В точке В, на границе воздух—пленка, свет в большей своей части (луч III) проникнет в массу пленки, но некоторая часть света отразится от поверхности пленки в обратном направлении (на рисунке это направление условно снесено вправо и показа­но лучем II, фактически же оно совпадает с линией ВА).

В точке С, на границе пленка—стекло, произойдет такое же явление: большая часть света (луч V) проникнет в массу стекла, другая же часть (луч IV) отразится в обратном направле­нии, то есть в направлении СВ.

В точке В, таким образом, произойдет наложение двух отра­женных колебаний (лучи IV и II), которые имеют одинаковое направление, одинаковые длины волн, но различны по фазе фазы Их будут разниться на длину хода луча в пленке (III + IV) то есть на длину, равную 2РQ (удвоенная толщина пленки). Если толщина пленки в точности равнадлины вол­ны, то разность фаз составитдлины волны, и в этом случае будет наблюдаться максимальное  взаимное ослабление колебаний. А если при этом окажется, что энергия II равна энергии IV, то произойдет полное гашение колебаний, то есть отражения в точке В наблюдаться вообще не будет. Граница РР явится в этом случае как бы запирающим слоем, пропускаю­щим колебания лишь в направлении АС и не пропускающим их в обратном направлении.

Энергия IV и энергия II будут равны в том случае, если коэффициенты отражения на поверхности РР и QQ одинаковы В соответствии с формулой 5 должно быть соблюдено ра­венство:

где n_пл — показатель преломления плёнки;

n_ст — показатель преломления стекла;

 преобразовав которое, получим:

 (11)